According on Demtro¨der et ai. [41] Cast- Microstructure (dendriittien ja interdendriittiset alueet) voivat vaikuttaa resonansseihin, joilla on aaltopituudet Dendrite-välilyönnin järjestyksessä. Demtro'der et al. [41], joustava kertoimet kaikkinäytteet puhdistettu perusteella 50 ominaismuotojen kanssa alimpia taajuuksia (korostettu harmaalla kuviossa. 5a-d) ei-lineaarisella leastsquares sopivat menettelyä. Tarkasteltaessa tarkemmin kokeellisesti havaittujen resonanssitaajuuksien fobien ja puhdistetuistanäyteparametreista lasketut erot huoneenlämpötilassa saadaan keskimäärin 0,33 - 0,6 kHz:n välillä, mikä dokumentoi tarkennusten laadusta. Kuviossa 5nämä erot piirretään ominaismodien funktiona pienimmästä suurimmasta resonanssitaajuudesta. Demtro'der et ai. [41] ovat osoittaneet, että tämä ero kasvaa pienentämällänäytteen kokoa. Tärkeintä on, että Good results saadaan kunnäytteen mitat ylittävät dendriittien välisen keskiarvon ainakin tekijällä 10. Kirjoittajat päättivät myös, että alle 2 kHz:n keskimääräiset poikkeamat ovat hyväksyttäviä. Kuten kuviossa 5 voidaannähdä,nykyisessä työssä havaittu keskimääräinen hajotus ei ylitä tätä arvoa.

-/ -/=-

-----&--&--&--&

Lämmön laajennus ATH. Termisesti indusoitu kanta, elinäytteen pituuden DLL0 (L0:näytepituus 293 K) suhteellisen muutoksen lämpötilassa, mitattiin välillä 100 - 1573 K käyttäen NetZSC:n tyypin DIL402C:n induktiivista mittarimittaria, kuten on kuvattu [ 41]. Kuten kuviossa 4b voidaannähdä (näyte, joka on kiinnitetty kahden keraamisen sauvan väliin, termoelementin lähellä, mutta ei vielä liitetty), lämpöpanennuksen mittaamiseen käytettävätnäytteet olivat samat geometria ja

crystallografinen suuntaus Kuten joustavien jäykkyyksien arvioinnissa, ks. Taulukko 3. Dilatometri kalibroitiin vakionäytteillä samasta korundista valmistetuista pituuksista. Kaikki kokeet suoritettiin hän \\ Natmosfäärissä kuumennusnopeuksissa 2 k \\nmin. Lineaarisen lämpölaajenemisen ¼ Oeth \\ ei määritetty vastaavien kannan lämpötilakäyrien ensimmäiset johdannaiset. Tätä tarkoitusta varten 40 (kanta, lämpötila) dataparia ± 1,5 K:n välein kunkin lämpötilan ympärillä oli likimääräinen toinen \\ sormen polynomi, josta Athðtiþ laskettiin. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n N \\n \\ NFERMOYDYNAMIC Laskelmat: Monikomponenttiseoksessa vaiheengelmat riippuvat metalliseoksesta, lämpötilasta ja paineesta [43-45]. Nykyään Calphad-menetelmä (Calphad \\n \\n \\nshote: Vaiheen kaavioiden laskeminen) Alunperin Kaufmannin ja Bernsteinin [45] alun perin voidaan laskea vaiheen tasapaino monikierroksisissa seosissa [46, 47]. Tässä työssä THERMOCALC (STATE \\ NOF \\ NART \\ NART CALPHAD-toteutus) yhdessä tietokannan TCNI8:n kanssa, versiota 2019b [35]) käytettiin termodynaamisen tasapainon laskemiseen keskittymällä C \\n \\n Solvus-lämpötilaan ja kemikaaliin C \\n ja C \\n -faasien koostumukset. Lisäksi Closidus ja \\n Solidus-lämpötilat sekä C \\nvolume frac \\n \\n, laskettiin lämpötilan funktiona kaikilleneljästä seoksesta. Nämä laskelmat perustuvat SX:n metalliseoselementtien homogeeniseen kemialliseen jakauteen. Todellisuudessa on dendriittinen kiinteytys dendriittien (D) ja interdendriittisten (ID) alueiden kanssa, jotka sisältävät erilaisia ​​kemiallisia koostumuksia. Kuitenkin, kuten [36] on osoitettu, keskimääräisten kemiallisten koostumusten eroja D- ja ID-alueiden välillä muodostetaan tilavuusfraktioiden säätämisellä, C \\ NChannels ja C \\n molemmilla alueilla oli sama koostumus . Näin ollen, ei ole pyritty erotella toisistaan ​​D ja ID alueilla, sikäli kuin kemialliset koostumukset kaksi vaihetta osalta. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n