Figure 7b esittää kehittyminen keskimääräinen paksuus (sisämitta) ja halkaisija (päämitta) on δ vaiheen sakat 700 ◦C kuin ajan funktiona. Paksuus ja halkaisija osoittaa samanlainen suuntaus, jonka alkuperäinennopea kasvu, jota seuraa asteittainen kasvu. Loppuun lämpökäsittelyn, keskimääräinen paksuus ja halkaisija on 34 ± 2nm: ssä ja 154 ± 7nm, vastaavasti. Nämä arvot ovat huomattavasti pienempiä kuin arvot hankitaan AM IN625 jälkeen 10 h 870 ◦C, Snee keskimääräinen paksuus ja halkaisija on 52 ± 5nm ja 961 ± 94nm, vastaavasti [21], osoittaen jälleen huomattavasti hitaampaa erkautumiskinetiikka 700 ◦C. Yhteydessä tyypillisiä jäännösjännityksiä lämpökäsittelyn jälkeen yksi-hour lämpökäsittely 870 ◦C, keskimääräinen paksuus ja halkaisija ovat 45 ± 4nm ja 424 ± 40nm, vastaavasti [21]; sen jälkeen, kun kaksi-hour lämpökäsittely 800 ◦C, keskimääräinen paksuus ja halkaisija, riippuen rakentaa kunnossa, välillä 61nm 77nm:n ja 416nm 634nm, vastaavasti [24]. Toisin sanoen, jännityksenpoistosykliä lämpökäsittely 700 ◦Cniin kauan kuin 10 tuntia johtaa δ vaiheessa saostumat merkittävästi pienempiä kuin aikana kehitetty tyypillinen jäännösjännityksiä lämpökäsittely AM 625.

On syytä huomata, että jatkuva karkeutumista δ vaiheen saostumia havaittu 870 ◦C ei ollut ilmeistä 700 ◦C, mikä viittaa siihen, stabiilius merkittävää karkeutumista 700 ◦C, joka johtuu mahdollisesti aikaansaamaa stabilointia elastinen energia kanta kenttä ympäröi sakat [49]. Tämä rajoitettu kasvu δ vaiheen saostuu aikana pitkän lämpökäsittelyn 700 ◦C on merkittävä, koska umpeen δ vaihe johtaa vähentyneeseen murtuma kannan [50]. Lisäksi hiljattain katsaus osoittaa, että suora vanhentamisen 700 ◦C 24 tuntia myös johtaa korkeimpaan raportoitiin UTS (1222 MPa) ja myötölujuus (1012 MPa) AM IN625, mikä viittaa siihen, että muodostumista pienempien saostumien toimii parantaen mekaanista lujuus [51].

   verrattuna aiemmin raportoitu kinetiikkaa 800 ◦C ja 870 ◦C, havaitsimme huomattavasti hitaampaa saostumisen δ vaiheen sakat 700 ◦C AM IN625 . Järkeistää huomautukset, käytimme termodynaamiset laskelmat ymmärtää erkautumiskinetiikka.

in meidän simulaatioita, on oletettu, että kaikki sakka ovat pallomaisia. Olemme myös olettaa, ettänukleaatiossa tapahtuu sijoiltaan koska ennalta-Olemassa olevat käyttöliittymä auttaa vähentämään pintaenergian este Ytimien [52]. Aikana AM Käsittelyn compressiontension jäljellä jaksojen aiheuttama paikallinen, äärimmäinen lämmityksen ja jäähdytyksen olosuhteissa aiheuttaa heterogeeninen jakautuminen paikallisten dislokaatiotiheyksiä [53]. Yhdenmukaisia ​​aiempien työssä [33] oletettiin, että dislokaation tiheys on ≈5 x 1011 m-2. Tämän dislokaatiotiheys vastaa ytimenmuodostuspaikka tiheys ≈1021 m-3. Saostuksessa simulaatio, me pidetään δ, γ 00, MC karbidi, μ, ja σ saostumia, jossa matriisifaasi on γ. Oletimme rajapinta energiat ovat 20 mJ/M2, 55 mJ/M2, 60 mJ/M2, 200 mJ/M2, ja 200 mJ/M2 varten γ/y 00, γ/A, γ/MC, γ/μ, ja γ/σ rajapintoja, vastaavasti. Lisätietoa simulointi löytyy elsewhere [33].

Google seurauksena microsegregation koostumus vierek- dendriittien alueilla ei ole yhtenäinen. Edellinen SEM mittaukset ovat osoittaneet, että toissijainen dendriittinen varsi välimatka onniin-fabricated AM IN625 on ≈300nm [19]. DICTRA simulointi osoittaa, että microsegregation rajoittuu ≈20nm dendriittien välisten keskusten [33]. Toisin sanoen, keskimääräinen koostumus on hyvä approksimaatio varten uudelleen koostumuksen. Kuvio 8 esittää vertailun välillä kokeellisia tuloksia ja TC-PRISMA ennusteitanimellinen koostumus. Koska oletamme, pallomainen muoto sakat simulaatio, muunsimme havaittu verihiutaleiden koko osaksi jäyhyyssäde (Rg) suoraa vertailua seuraavat Rg2=R2/2+D2/12, Snee R ja D edustaa yhtä-half halkaisijasta ja paksuudesta, kuten on esitetty kuviossa 7b. Kuvio 8a osoittaa, että malli-predicted säde ja tehokas mitattu Rgnoudattavat samanlaista kineettisen suuntauksen simuloitu säde on hieman pienempi kuin koe-arvo, mikä ilmenee Rg. Kun simuloida saostusreaktio, jonka koostumus säädetään rikastetun dendriittien alueella, meidän simulaatiot ennustaa hieman suurempi saostumia, joilla on samanlainen kineettinen ajassa. Siten, painotettu keskiarvo simuloitu sakka säteet liittyy dendriittien välisten alueiden ja dendriittien odotetaan olevan lähempänä kokeelliset arvot. Kuvio 8b osoittaa, että simuloitu aika-dependent tilavuusosuus ja kokeellisen tilavuusosuus, hankittu seuraava protokolla on aiemmin yksityiskohtaisesti kuvattu, on samanlainen suuntaus, paitsi että kokeellinen arvo on pienempi tekijällä ≈5. Tämä ero on samanlainen kuin aiemmin raportoitu saavutetut tulokset 800 ◦C ja 870 ◦C. Useat tekijät voivat myötävaikuttaa kvantitatiivinen ero, mukaan lukien oletettu pallomainen geometria saostumien, dislokaation tiheys, ja lämpötila-dependence rajapintamembraanin energiaa. Näistä varauksista huolimatta tuloksemme ovat edelleen hyvät välisen simulaatioita ja kokeita annetaan suunnilleen luonne simulaatioita.

Figure 8. (a) Vertailu laskettu (simuloitu) säde ja kokeellinen keskimääräinen jäyhyyssäde että δ vaiheen sakat 700 ◦C funktiona hehkutus ajan. Täällä, oletimme pallomainen morfologia saostumat simulointia. Näin ollen meidän on laskettu hitaussäteen verihiutaleiden δ faasi saostuu perustuu kokeellisiin arvoihin raportoidaan kuviossa 7b. (B) välinen vertailu lasketaan ja kokeellinen tilavuusosuus δ vaiheen sakat 700 ◦C funktiona.